弹性散射

摘要： 利用逆运动学方法测量了碳靶在实验能量为35 MeV条件下13C的准弹性散射角分布。利用光学模型(Optical Model)对实验数据进行分析。在数据拟合得很好的条件下获得Woods-Saxon形式的光学势。在耦合通道法的框架内,非弹性通道在大角度下对实验数据的贡献是显著的,并对13C+12C的弹性散射或者准弹性散射进行了系统分析。目前表明,13C是一个正常的核,其半径并不异常大。

摘要： 中子引起的轻核反应是核数据研究的重要内容。当前我国核数据库中氘核中子反应截面的计算结果局限于采用s-波可分离势,且入射能量在20 MeV以下。需要发展三体核反应的法捷耶夫方程理论方法,采用超出s-波的核子-核子相互作用,从而对更高能量范围内氘核全套中子反应截面做出准确的描述。本文介绍了利用法捷耶夫方程计算n+d三核子反应体系的弹性散射微分截面、破裂反应、破裂反应出射中子和质子的双微分截面的理论框架及数值计算结果,同时计算了弹性散射总截面和破裂反应总截面的激发函数。计算结果与实验数据及CENDL-3.2、ENDF/B-Ⅷ.0、JENDL-5、JEFF-3.3等数据库中的评价数据符合较好。

摘要： 在天体物理和惯性约束聚变研究中涉及到的温稠密物质通常包含多种元素的混合,并且每种元素还被电离成多种离子价态,不同价态离子结构及其丰度将直接影响温稠密物质的诊断及其物理性质.同时,从电子结构计算出发来研究宏观物理性质时,还需要考虑温度、密度效应对离子结构的影响.本文从不同价态离子的电子结构计算出发,采用考虑了离子间相互作用的Saha方程获得了稠密环境下的离子丰度,并使用超网链(hypernetted-chain)近似对铝、金以及碳-氢混合物的径向分布函数进行了计算,结合离子周围电子的密度分布,最后获得X-射线汤姆逊散射的弹性散射谱.在X-射线散射谱计算中,计算了温稠密物质中同时存在不同离子价态时的电子结构和径向分布函数,发现在相同的等离子体环境下不同价态离子的径向分布函数和电子结构差别较大.这将对依赖于微观统计过程的物理性质,比如散射光谱,将产生较大的影响.

摘要： 俄罗斯国立核能研究大学“莫斯科工程物理学院”近日运用中微子相干弹性散射效应进行了一系列监控核反应堆运行状况的试验,有望将核反应堆远程控制的精确度提高近1000倍。该项研究得到了俄罗斯国家原子能集团公司的资助。

摘要： 丰质子区的奇特核在近垒能区的反应机制研究目前已成为核物理领域的热点问题。本工作重点考察质子滴线核17F+58Ni体系的弹性散射,以研究价质子结构对弹性散射过程的影响。17F是最轻的F同位素,其质子分离能仅600keV。在质子破裂阈下存在一束缚的激发态,激发能约为500keV。研究表明该激发态存在质子晕的奇异结构。

摘要： 不稳定核引起的反应是当前核物理领域的前沿课题,其中一个重要问题是这些原子核的相互作用势与稳定原子核的有何不同。通过测量弹性散射可抽取唯象的光学势,从总体上了解核-核相互作用及其反应机制。23Na是稳定核,而21Na和22Na是不稳定核,尤其是21Na已接近质子滴线。通过测量这3个原子核的弹性散射,可研究从稳定Na同位素到不稳定Na同位素的反应动力学规律,进而系统研究结构上的变化对反应机制的影响。目前国际上对于21,22,23 Na+40Ca系列弹性散射的研究很缺乏,无任何实验文章报道。

摘要： 本文在独立α粒子模型理论框架下,通过Glauber重散射理论得到p—28Si核弹性散射振幅的理论公式,从而计算入射能量为450 MeV的p—28Si弹性散射微分散射截面对散射角的分布,为进一步完整建立28Si原子核的α粒子结团结构模型提供理论参考.

摘要： 本文在独立α粒子模型理论框架下,通过 Glauber 重散射理论得到 p-28Si 核弹性散射振幅的理论公式,从而计算入射能量为 450 MeV 的 p-28Si 弹性散射微分散射截面对散射角的分布,为进一步完整建立 28Si 原子核的α粒子结团结构模型提供理论参考.

摘要： 针对在低频宽带长脉冲激励下,水中弹性目标镜面反射波与弹性波在时间上混叠导致弹性波特性难以直接被观测和分析的问题,提出一种信号处理方法,使得目标受低频宽带长脉冲信号激励后,微弱弹性波能够被观测和分析,可为低频主动声呐目标回波弹性特征提取与目标识别提供线索.

摘要： 以Glauber理论分析、计算了高能α粒子在40,42,44,48Ca上的弹性和非弹性散射数据.采用Tassie模型处理了单声子能级的集体激发,考虑了弹性道与非弹性道之间的耦合效应.计算结果表明核子-核子弹性散射的位相变化使理论微分截面增大,改进了理论值与实验数据的符合.

摘要： 在兰州放射性束流线(RIBLL)上完成了17O/17F+208Pb的弹性散射微分截面角分布测量.分析了17O/17F弹性散射产物的角分散,即微分截面的对数ln(dσ/dθ)随散射角平方θ2的依赖关系.结果表明,在所测量的角度范围内(6°-20°),17O的这一依赖关系可以用一条直线很好地拟合,而17F的这一依赖关系需要两条不同斜率的直线才能拟合.17F数据拟合中的这种斜率改变可能起因于17F的奇异结构.对其他实验组数据的分析支持以上的结论,即在一定的角度范围内,弱束缚核与稳定核相比,弹性散射产物的微分截面与散射角平方的依赖关系有明显的差异,这可以作为深入研究"晕/皮核"的一个新探针.

摘要： 由亥姆霍兹方程的平面波解和球面波解,直接证明了平面波在中心力场弹性散射条件下的分波展开式,并阐明了其物理意义.

摘要： 基于弹性亮点在回波频谱上的局部干涉叠加性质,将目标回波的频谱视为时域信号,采用小波变换方法对其分析重构,突出不同空间中目标回波的弹性亮点干涉谱.以声呐目标亮点模型为基础,对不同入射角度下的目标回波信号进行干涉谱提取.针对实验测量数据,采用频域连续及频域离散小波变换进行处理,得到与理论相似的弹性干涉条纹,验证了该提取方法在水下目标探测识别中的有效性.

摘要： 破裂反应在弱束缚原子核的散射中是一个重要的反应道,尤其是在亚垒能区,实验上已尽力去研究破裂对亚垒熔合的影响.为了探索弱束缚原子核在不同靶核上的破裂道对于熔合截面的耦合效应的强弱,系统地分析了弱束缚原予核的弹性散射实验数据,并得到反应总截面.利用圣保罗势得到势垒参数,这样就可以得到弱束缚原子核在轻靶、中重靶和重靶上的反应函数F(x),然后与没有耦合道效应的普适函数Fo(x)进行了比较.从两者的对比上,可以得到弱束缚原子核在轻靶上的破裂贡献小,在能量高于库仑位垒能区在中重靶和重靶上的破裂被压低,在亚垒能区有些弱束缚原子核在中重靶和重靶上的破裂增强,因此弱束缚原子核在中重靶和重靶上的研究还需要更多的实验.

摘要： 本文建立一个低能电子在水中散射径迹结构的模拟方法,该方法采用Emfietzoglou最新发展的基于介电响应理论的液态水截面来完成低能电子与水的非弹性相互作用计算,将平均散射截面概念与M0tt截面结合来计算低能电子在水中的弹性散射。基于本文方法,模拟了不同能量低能电子在水中的能量沉积和非弹性散射事件空间分布、空间作用范围,并与其它的理论结果比较。

摘要： 在P+28Si核反应的计算研究中，利用光学模型势的方法，通过程序APMN.FOR调节光学势参数，对总反应截面和弹性散射角分布进行预言，结合DPPM.FOR程序计算各激发态的直接非弹性散射角分布，对相关实验数据进行理论验证。

摘要： 基于实验室模拟雷池,实验获取了几种模拟地雷的背散射中子信号,得到中子背散射探雷实验布局设计、反射体设计、探测高度选定、识别算法设计等关键性数据,评估了当前探测模型探测各类典型目标时的含水量适应性及探测速度,相关结果将为中子背散射探雷样机开发提供依据.

摘要： 基于实验室模拟雷池,实验获取了几种模拟地雷的背散射中子信号,得到中子背散射探雷实验布局设计、反射体设计、探测高度选定、识别算法设计等关键性数据,评估了当前探测模型探测各类典型目标时的含水量适应性及探测速度,相关结果将为中子背散射探雷样机开发提供依据.

摘要： 基于实验室模拟雷池,实验获取了几种模拟地雷的背散射中子信号,得到中子背散射探雷实验布局设计、反射体设计、探测高度选定、识别算法设计等关键性数据,评估了当前探测模型探测各类典型目标时的含水量适应性及探测速度,相关结果将为中子背散射探雷样机开发提供依据.

摘要： 基于虚像相位阵列的水体布里渊散射和弹性散射激光雷达,由窄线宽激光器、激光稳频系统、光学发射系统、光学接收系统、基于虚像相位阵列窄带光学滤波器、多通道光电探测系统、数据采集和处理系统构成。基于虚像相位阵列窄带光学滤波器由虚像相位阵列和衍射光栅构成，其输出为二维空间排列的光谱干涉条纹，可以直接分离水中米（Mie）散射、水体分子瑞利散射（Rayleigh）和水体的水体布里渊（Brillouin）散射。基于虚像相位阵列的水体布里渊散射和弹性散射激光雷达可以直接测量水体的弹性散射散射和布里渊散射，并获得相应的高精度参数。

摘要： 本发明公开了一种化合物材料电子非弹性散射截面的确定方法，该方法从化合物材料的微观结构出发，确定材料体系的基态波函数和基态能量，确定体系的激发态性质，如光学能量损失函数，确定电子在材料中的非弹性散射截面。在化合物材料非弹性散射截面难以获取困难的前提下，采用本发明所述方法可以快速、精准获得电子与化合物材料相互作用的非弹性散射截面。

摘要： 一种在多群数据库中考虑共振弹性散射效应的方法，1、对于共振核素，用蒙特卡罗程序OpenMC统计各个背景截面点下各个温度点下各个共振能群的吸收截面，散射截面和中子产生截面，整理成共振积分表；2、对于该共振核素，用OpenMC统计各个共振能群到其他能群的0阶散射矩；3、用OpenMC统计的共振积分表和0阶散射矩替换组件程序多群数据库中该核素的共振积分表和0阶散射矩；本发明方法中，用OpenMC统计产生共振积分表和0阶散射矩，使多群截面能够考虑中子的共振弹性散射效应；用OpenMC统计产生的共振积分表和0阶散射矩替换组件程序多群数据库中的共振积分表和0阶散射矩，使组件程序能够直接使用考虑共振弹性散射效应的多群截面。

摘要： 本发明提供一种非弹性散射伽马能谱解析方法与装置，方法包括：在中子脉冲周期内测量非弹混合谱与俘获谱，并对所述非弹混合谱与俘获谱进行归一化处理；将归一化后的所述俘获谱添加至预先获取的获取的元素第一非弹标准谱矩阵中，获得与所述俘获谱对应的元素第二标准谱矩阵；通过所述元素第二标准谱矩阵对所述非弹混合谱进行解析，获得各元素以及归一化的所述俘获谱对所述非弹混合谱的贡献率；归一化所述各元素所述非弹混合谱的贡献率，获得各元素的非弹谱相对产额。由于在测量各元素的非弹谱相对产额时无需首先获取纯净非弹谱，因此，能够避免由于目前主要采用的固定净谱系数法存在缺陷导致求得的井下的地层含油饱和度不准确的缺陷。

摘要： 本发明提供了一种地层元素测井中净非弹性散射伽马能谱的获取方法，该方法包括以下步骤：根据测井资料获取目标地层的非弹性散射伽马能谱和俘获伽马能谱，其中非弹性散射伽马能谱包含俘获辐射反应的影响；利用已知地层内的元素的特征俘获伽马射线的特征将所述包含俘获辐射反应影响的非弹性散射伽马能谱进行分段，并为每个能谱分段设置对应的扣除系数；根据每个能谱分段的扣除系数与对应能谱分段的俘获伽马能谱乘积所确定的扣除量，从对应能谱分段的非弹性散射伽马能谱中扣除俘获辐射反应的影响，以得到所述目标地层的净非弹性散射伽马能谱。通过本发明可获得更为纯净的非弹性散射伽马能谱。

摘要： 基于虚像相位阵列的水体布里渊散射和弹性散射激光雷达,由窄线宽激光器、激光稳频系统、光学发射系统、光学接收系统、基于虚像相位阵列窄带光学滤波器、多通道光电探测系统、数据采集和处理系统构成。基于虚像相位阵列窄带光学滤波器由虚像相位阵列和衍射光栅构成，其输出为二维空间排列的光谱干涉条纹，可以直接分离水中米（Mie）散射、水体分子瑞利散射（Rayleigh）和水体的水体布里渊（Brillouin）散射。基于虚像相位阵列的水体布里渊散射和弹性散射激光雷达可以直接测量水体的弹性散射散射和布里渊散射，并获得相应的高精度参数。

摘要： 本发明公开一种D‑T源中子孔隙度测井非弹性散射影响的校正方法，该方法采用可控中子源孔隙度测井装置，按照如下步骤进行：步骤1：求取D‑T源所测近、远探测器计数率比值R与地层快中子减速长度Ls的关系；步骤2：推导R与所划分两阶段减速长度Ls‑H、Ls‑AB的关系；步骤3：利用非弹伽马计数率对Ls‑H进行表征，进而得出与Am‑Be源相同的Ls‑AB；步骤4：根据减速长度与孔隙度的刻度关系，得出与Am‑Be源响应兼容的孔隙度结果。本发明可以有效地代替密度校正方法来提高可控源与化学源测井的兼容性，并且不需要地层密度参数，无化学源放射源的需求，在不进行可控源密度测量的情况下也能进行处理，对可控源孔隙度测井的实际应用推广具有重要意义。

摘要： 本发明公开了一种基于铁非弹性散射伽马的随钻气层识别装置及方法，方法包括获取地层孔隙度，通过源强探测器获取源强探测器计数，并通过伽马探测器获取非弹性散射伽马能谱；在非弹性散射伽马能谱上确定铁非弹性散射伽马峰的能量范围，并获取纯净铁非弹性散射伽马峰计数；通过地层孔隙度、源强探测器计数及纯净铁非弹性散射伽马峰计数确定地层的含气饱和度。本发明的有益效果是：采用基于铁非弹性散射伽马信息进行气层识别，即利用非弹性散射伽马能谱中的纯净铁非弹性散射伽马峰计数代替高能快中子信息进行气层识别，不仅保留了高能快中子受地层因素影响较小的优势，同时克服了总非弹性散射伽马信息受地层密度影响的缺点，具有更高的气层灵敏度。

摘要： 本发明公开了一种化合物材料电子非弹性散射截面的确定方法，该方法从化合物材料的微观结构出发，确定材料体系的基态波函数和基态能量，确定体系的激发态性质，如光学能量损失函数，确定电子在材料中的非弹性散射截面。在化合物材料非弹性散射截面难以获取困难的前提下，采用本发明所述方法可以快速、精准获得电子与化合物材料相互作用的非弹性散射截面。

摘要： 本发明提供一种非弹性散射伽马能谱解析方法与装置，方法包括：在中子脉冲周期内测量非弹混合谱与俘获谱，并对所述非弹混合谱与俘获谱进行归一化处理；将归一化后的所述俘获谱添加至预先获取的获取的元素第一非弹标准谱矩阵中，获得与所述俘获谱对应的元素第二标准谱矩阵；通过所述元素第二标准谱矩阵对所述非弹混合谱进行解析，获得各元素以及归一化的所述俘获谱对所述非弹混合谱的贡献率；归一化所述各元素所述非弹混合谱的贡献率，获得各元素的非弹谱相对产额。由于在测量各元素的非弹谱相对产额时无需首先获取纯净非弹谱，因此，能够避免由于目前主要采用的固定净谱系数法存在缺陷导致求得的井下的地层含油饱和度不准确的缺陷。