CONVECTION FORCEE DE L'HYDROGENE LIQUIDE Deuxième partie:CAS DE GRANDS ECARTS DE TEMPERATURES ENTRE FLUIDE ET PAROI

摘要

Les mesures ont été effectuées à l'aide d'un tube cylindrique lisse en inconel de 2 x 2,5 mm de diamètre, chauffé électriquement sur une longueur de 300 mm par effet Joule (courant alternatif).nLe liquide entre sous-refroidi à la température de 25 °K en moyenne il est ensuite chauffé jusqu'à vaporisation complète le plus souvent.nLe domaine exploré est le suivant:pression d'entrée (subcritique) 8 atm en moyenne (un certain nombre d'expériences ont été faites sous pression supercritique de 16 atm), vitesse massique de 11 à 115 g/cm2, s, densité de flux de chaleur de 9 à 385 W/cm2, température de paroi atteignant 800 °K.nL'hydrogène liquide utilisé était composé de 60 pour cent de para-hydrogène environ (la transformation para-ortho n'intervient pas dans les échanges).nUn modèle d'écoulement, en relation avec la température de paroi observée, est établi. Dans la région où l'écoulement se fait en double-phase, la température de paroi décroît fortement et passe par un minimum au moment où le titre de vapeur réel atteint l'unité.nUne corrélation des coefficients locaux d'échanges thermiques est présentée, d'une part dans la région en double-phase (titre variant de 0 à 1) et, d'autre part, dans la région en phase gazeuse homogène (Reynolds variant de 15 000 à 420 000). Comparaison avec les corrélations antérieures est également donnée.nDans la région en phase mixte, la perte de charge par frottement est négligeable devant la chute de pression due à la variation de la quantité de mouvement. Cette dernière peut se calculer avec une bonne approximation à l'aide d'un modèle unidimensionnel. La perte de charge en phase gazeuse obéit aux lois classiques.nOn donne en annexe les propriétés physiques de l'hydrogène liquide extraites de la littérature la plus récente.